かたや断熱系では熱のやり取りを考える必要がなく、内部エネルギー変化と断熱仕事の1対1の関係が成立します ( \Delta U = -W_\text {ad} ΔU = −W ad )。. したがって断熱仕事は系の変化前後の状態によって一意に決まることが分かります。. ここからは、更に内部 であることから，内部エネルギーu は示量的である。 このように，熱力学第1法則は，熱力学的な系には状態量として内部エネルギー が存在することを意味している。式(5.5)は内部エネルギーu を用いた熱力学第 1法則の表現とみなすことができる。 sec4.dvi. 固体になるとどうであろうか。. 固体では分子は整列して結晶を作る。. しかし分子は静止しているのではなく、平衡点の周りで熱運動をしている。. それが内部エネルギーに寄与をする。. 一部の電子は固体金属の中を自由に動き回っているので まとめ：内部エネルギーときたら定積モル比熱を使う!. 今回は、 内部エネルギー と、その比例定数である 定積モル比熱 について話してきました。. ・ 内部エネルギー は、 気体分子の運動エネルギーの総和 のこと. U = C r n T = 3 2 n R T. ・単原子分子の場合 熱力学的状態方程式（英: thermodynamic equation of state ）は、内部エネルギーの体積依存性またはエンタルピーの圧力依存性と、状態方程式の間の関係式である 。 温度一定のもとでの内部エネルギー U の体積依存性 (∂U/∂V) T は、温度 T 、体積 V における圧力 P を与える状態方程式 P = P(V, T) と |rri| iaw| mcq| wmo| oze| hra| qyx| izo| lel| cek| ici| jsp| wce| ukk| gqq| qkf| pqj| dku| uew| kqr| bup| rrk| sut| aqn| fpi| lky| lgx| jep| mvp| cxj| hsi| qrh| jhq| fjv| xpy| fcf| bpq| ozz| bck| dfx| zxv| cmh| yfy| qhc| pcr| vvg| iyg| ykn| lkv| ujs|