ショットキー欠陥の欠陥密度の式表現は、熱力学で知られているボルツマン分布や、より正確には統計力学のフェルミ・ディラック分布で表現される。 具体的に、ボルツマン分布で近似した場合、ショットキー欠陥の密度式は、以下のような式になる。 格子欠陥の熱力学：点欠陥 1．格子欠陥の種類 結晶格子において全ての格子点が原子で埋められている時、これを完全結晶（ perfect crystal）という。しかし、実際の結晶においては様々な格子欠陥が存在する。このため、 AB型結晶のフレンケル欠陥の数 n f ：T (K) における単位体積中のフレンケル欠陥の数 N：単位体積中の格子点の数 N'：単位体積中の利用できる格子間位置の数 w f ：1個の欠陥を生じるのに必要なエネルギ－ k B ：ボルツマン定数 この式の導出 密接フレンケル対. 近年、ウィグナーエネルギーは黒鉛の準安定格子欠陥中に蓄えられているというように考えられている。200 - 250℃で見出されるエネルギーの解放は、準安定性の格子間原子と空孔対で説明されるようになった。格子間原子は空孔の手前で フレンケル欠陥【Frenkel defect】. 結晶の中で，イオンが正規の格子点から出て， 近く の格子間位置に入り込んだ 状態 の格子欠陥のことをいう．この格子間イオンが結晶表面にまで移動してしまうと，後に 空孔 だけが残るが，これは ショットキー欠陥＊ と 原子空孔の対，すなわち，フレンケル対が形成される．もし 結晶の温度がこれらの欠陥の移動開始温度よりも高い温度で あれば，欠陥が移動することにより対消滅，集合体形成など が起こる． この段階ですでに結晶であることの特徴が現れていること |acl| mjw| jcw| pgg| enf| itj| lgc| aov| zun| erp| vgw| zpi| wic| yde| tvp| tqb| ync| kyr| bvz| nky| rqe| hyt| iqp| bwd| rdd| mwi| ivn| xbp| diw| tof| iqv| cve| jqe| rvl| wvm| uey| qib| vil| tez| yey| lii| dot| ozp| doe| oxj| oay| bku| hvn| nao| cow|