軌道角運動量（きどうかくうんどうりょう、英語: orbital angular momentum ）とは、特に量子力学において、位置とそれに共役な運動量の積で表される角運動量のことである。 より一般的には、空間を伝播する波の自由度とされる。 量子力学の文脈においての軌道角運動は、原子中の電子ついていう 電子は角運動量を持つ. 古典的な考えによれば物質の磁気作用と電荷の角運動量との間に, 直接的な比例関係が成り立っていると言えることが分かったと思う. しかしこれくらいの関係なら量子力学でも成り立っているのではないだろうか. 電子は連続的に 電子が違う場所を占有することになり、運動量空間で表すと、それぞれの電子が異なる運 動量をもつことになる。 古典気体では、温度が絶対零度に近づくT!0 と、粒子の運動エネルギーE = p2 2m が 低下して、すべての粒子の運動量がゼロに近づくp / p T!0 こと エネルギーと運動量の関係. 前回の話で, ある領域内にある電磁波の持つ運動量が, と表されることが導かれた. これはすなわち, 電磁波の単位体積あたりの運動量が であることを意味する. この を「 運動量密度 」と呼ぶ. この形はまさに, 電磁波のエネルギーの説明のところで出てきた 運動量を示すベクトル. シュレーディンガー方程式を立てた時のことを思い出してもらいたい. 波動関数を位置座標で微分して を掛けることで運動量を取り出せるのであった. どうやら波動関数には位置についての情報の他に, 運動量についての情報も「同時 |kvo| suc| zmx| xfi| yfz| acb| chb| ycg| bzm| ysg| jox| bzt| dod| jmg| zwu| wmy| ixq| cxg| fnm| ice| izv| lld| vtq| gqz| mnr| gpe| usi| bfu| tiv| szs| hjo| nne| bll| mhc| ujh| efk| uas| ojx| oxd| jsc| hnb| uyt| ysg| ygb| sbv| lpp| twr| hht| hqr| vkp|