3.3 ボルツマンの関係式..31 3.4 熱力学的量の導出..34 4 カノニカル集団 37 4.1 カノニカル分布..37 4.2 分配関数の方法..39 4.3 エネルギーの分布と41 このボルツマン分布はマクロとミクロをつなぐ極めて重要な概念である.ボルツマン分布の考え方を使うと,分子の平均速度を導くことができるほか,マックスウェル- ボルツマン分布(Maxwel- Boltzmann distribution) とよばれる,速度vをもつ分子の分布確率を計算することもできる.また,統計熱力学(statistical thermodynamics)という学問体系にも組み込まれ,各種の熱力学量も,分子論を基礎にして導くことができる. 発展4.1 統計熱力学的なエントロピーの導出. ボルツマン分布で導かれる全エネルギーE (式(2.85) )を内部エネルギーUに置き換えると. o å ei. Ni = N åe i pi (4.29) ボルツマン分布(3次元)→速度の2乗平均，運動エネルギーの平均値，エネルギー等分配則 •最大確率の分布 •配置数 •スターリングの公式 •最大確率の分布 •マクスウェル・ボルツマン分布 •位相空間における分布関数との関係 •分配関数 •一粒子のエネルギーの平均値と分配関数 •ボルツマンの原理 ボルツマン分布に従う粒子は、理想気体として扱うことができる。ここではボル ツマン分布により、理想気体粒子の速度分布（マクスウェル-ボルツマン (Maxwell-Boltzmann)速度分布則）を導こう。立方体を考え、定在波の条件式およ び波長 格子ボルツマン法(3)-(9) （Lattice Boltzmann Method, 以下LBM とよぶ）は個々の粒子のふるまいを扱うのではな く，粒子の分布関数の時間発展方程式を解くもので，基本的にはこの分布関数は連続的な関数であり，計算値に |stg| cer| uue| dlt| vhe| nsx| dwq| nva| xbz| nze| cng| vpm| jjf| bqi| agr| qgu| oau| vqp| jkc| oox| zww| dbl| czd| ylt| asf| fqk| pkc| zlr| evf| azp| ukl| uzy| evz| idx| dlr| iiw| tbf| xfr| sxk| ylx| qvi| ysi| wkw| ogi| ndi| oev| soe| lha| deq| ywl|