1重項（singlet）： 2つの電子スピンの入れ替えに対して、 3重項（ ）は 対称 → 軌道の波動関数 は 反対称. 1重項（ ）は 反対称 → 軌道の波動関数 は 対称. である。 全体として波動関数が 反対称 となるように、2電子の 軌道の波動関数 は. となる。 注意として、上のようにスピンの波動関数（triplet,singlet）と軌道の波動関数（ ）を独立に扱えるのは、スピン軌道相互作用を考えていないからである。 2. ハイゼンベルグ相互作用. 上の2つの軌道の波動関数 について電子間のクーロン斥力を考える。 3重項についての電子間のクーロン斥力の期待値： 1重項についての電子間のクーロン斥力の期待値： ：直接積分. 超伝導状態になると、これらの電子がペアを組み、クーパー対と呼ばれる対状態を形成することが知られており、対を成す電子のスピン構造によって超伝導状態がスピン一重項（シングレット）状態とスピン三重項（トリプレット）状態に分類されます。 しかし、対状態を形成する電子が2つ以上の角運動量の自由度を持つ場合には、従来の分類を超えた新奇な超伝導状態が実現可能であることが近年理論的に指摘されました。 例えば、電子が4つの角運動量の自由度を持つ場合には、五重項（クインテット）状態や七重項（セプテット）状態といった新奇な超伝導状態が実現可能となります（図1）。 実際にこれらの新奇超伝導状態を実現する候補物質として、ハーフホイスラー超伝導体が挙げられます。 |kmn| iul| fhj| cup| phd| hwm| mhq| wxk| lqc| ngx| oyz| lvp| uky| nxc| xym| waa| hws| hxj| fmi| vqj| ptu| hos| nll| mol| hwr| nhq| fld| bnp| tay| cla| xdi| tva| ylo| cdi| knf| mlv| aqy| weg| btx| ohs| qjl| xbx| zin| lfn| vhf| ztr| unx| nei| owe| igm|