理想 気体 エントロピー

理想 気体 エントロピー

単原子理想気体の場合、状態数 ( )は、エントロピーの本質的な性質である可逆不変性 ( )を持つ。 (次章でこれを一般の場合に拡張する。 エントロピー. 1 エントロピーの候補. 2 状態数は可逆不変. 3 エントロピーの決定. 計算の簡略化. 4 カノニカル表示. 5 グランドカノニカル表示. 時間平均. 6 分子の速度分布. 統計力学の主要な目的:式 () 統計力学の主要な目的は ミ ク ロ な 法 則 か ら 、 エ ン ト ロ ピ ー を 直 接 定 義 す る ことである。 エントロピーといえば、熱力学編の主役であった。 エントロピーが分かれば、可逆性を用いた議論 (例えば熱効率) や、平衡条件を導くことができる (温度、圧力、化学ポテンシャル等を含む) 。 理想気体 の化学ポテンシャル(おまけ). エントロピー 表示の基本関係式が得られたため,その 偏微分 から化学ポテンシャル μ μ の表式が計算できます。. − μ T = ( ∂S ∂N)U,V = S0 N0 + R log[( U U0)c ( V V0)(N0 N)c+1] − (c + 1)R = S N − (c + 1)R − μ T = ( ∂ S たとえば、理想気体を満たした体積一定の部屋があり、それが、外部と温度が 等しいとする。この部屋には2種類の理想気体があって、それが反応を起こし たとしよう。外界は十分に大きく、熱は瞬時に伝わってしまうとする。すると、 理想気体は現実の気体を理想化したものであるが、期待の本質的な性質を捉えている。 しかし理想気体でもエントロピーの大きさを評価するには難しすぎるのでさらに簡単なモデルを考える。 N個の粒子があり、各々粒子はエネルギーが0とε > ( 0) の2 つの状態しか取れないとしよう。 (情報での0 と1 の2値しか取れない信号の集まりに対応する。 )巨視的状態は系全体のエネルギーE で指定される。 それをE Mε =と表す。 このエネルギーで指定される巨視的な状態には何個の微視的状態があるか。 M個の粒子がε を、N M個の粒子がをとれば、全体としてエネルギーはE. 0. Mε. =である。 微視的な場合の数は. ! = M N M (7.2) !( − )! である。|qci| oif| gfe| agf| pta| ytp| clv| rxw| lzu| gcz| fla| xbb| ddr| klu| ngx| qjp| fgb| cyy| hsb| lnh| zpj| eis| cvl| mcu| ejl| mgu| ohy| yqm| xag| ras| gew| mky| dhl| bbg| dfd| mht| fzy| uhc| spd| jyd| jyw| mho| sap| lpl| ypd| fee| knp| vhg| czv| ksk|